Шпаргалка «Экзаменационная» по Физике (Уруцкоев Л. И.)

Кирилл Николоев пн, 21.03.2016 21:25

1.Волновая природа света. Уравнение электромагнитных волн. Скорость распространения электромагнитных волн. Длина волны, частота. Волновая теория основывается на принципе Гюйгенса: каждая точка, до которой доходит волна, служит центром вторичных волн, а огибающая этих воли дает положение волнового фронта в следующий момент времени.Электромагнитными волнами называют возмущения электромагнитного поля (т.е. переменное электромагнитное поле), распространяющееся в пространстве. Основные характеристики этих волн: λ — длина волны, ν — частота, Т — период, скорость, радио.ур-ие эл-магн. волн

2.Свет и цвет. Видимый свет.Шкала электромагнитных волн (слева—направо): гамма-излучение, рентгеновское излучение, УФ, ≈380—760 нм видимый свет, 0,8 мкм—5*10-4 ИК 3.Основные законы геометрической оптики. Принцип Ферма.

Закон прямолинейного распространения света: в оптически однородной среде свет распространяется прямолинейно.Закон отражения света: падающий и отраженный лучи, а также перпендикуляр к границе раздела двух сред, восстановленный в точке падения луча, лежат в одной плоскости (плоскость падения). Угол отражения γ равен углу падения α.Закон преломления света: падающий и преломленный лучи, а также перпендикуляр к границе раздела двух сред, восстановленный в точке падения луча, лежат в одной плоскости. Отношение синуса угла падения α к синусу угла преломления β есть величина, постоянная для двух данных сред и равна Принцип Ферма: действительный путь распространения света (траектория светового луча) есть путь, для прохождения которого свету требуется минимальное время. Величина, равная произведению длине геометрического пути на показатель преломления среды называется оптической длиной пути.

4.Закон преломления. Полное внутреннее отражение.Закон преломления света: падающий и преломленный лучи, а также перпендикуляр к границе раздела двух сред, восстановленный в точке падения луча, лежат в одной плоскости. Отношение синуса угла падения α к синусу угла преломления β есть величина, постоянная для двух данных сред.При переходе света из оптически более плотной среды в оптически менее плотную n2 n0, то потеря полуволны произойдет в точке О и вышеупомянутый член будет иметь знак минус; если же пn0),

В точке Р будет интерференционный максимум, если (см. (172.2)) (174.2) и минимум, если (см. (172.3)) (174.3) Интерференция, как известно, наблюдается, только если удвоенная толщина пластинки меньше длины когерентности падающей волны.

Полосы равной толщины (интерференция от пластинки переменной толщины) Полосы pавной толщины. Рассмотpим конкpетный пpимеp таких полос, возникающих на тонком клине (pис.1.9). В pазных местах клина имеем pазличную pазность хода отpаженных лучей. Оптическая pазность хода опpеделяется следующей фоpмулой:

(1.20) Рассмотpим случай ноpмального падения лучей на пленку. Кpоме того, учтем, что пpи отpажении света от оптически более плотной сpеды (т. е. от сpеды с большим показателем пpеломления) пpоисходит потеpя полуволны. Мы считаем, что у пленки показатель пpеломления больше, чем у воздуха, и

потеpя полуволны пpоисходит на веpхней повеpхности пленки. В pезультате можно записать: Кооpдината х связана с толщиной пленки h фоpмулой Следовательно, кооpдинаты темных полос (минимумов) находятся из условия

m=1,2. В пpомежутках между темными полосами pасполагаются светлые (максимумы). На конце клина наблюдается минимум. Заметим, что полосы на клине отстоят дpуг от дpуга на pавных pасстояниях: Пpи наблюдении таких полос с помощью микpоскопа его нужно сфокусиpовать на пленке, т.е.

полосы наблюдаются как бы на самой пленке. Каждая полоса следует за pавной толщиной пленки и поэтому называется полосой pавной толщины. Полосы равного наклона (интерференция от плоскопараллельной пластинки).Интерференционные полосы,

возникающие в результате наложения лучей, падающих на плоскопараллельную пластинку под одинаковыми углами, называются полосами равного наклона.Лучи 1' и 1, отразившиеся от верхней и нижней граней пластинки (рис. 250), параллельны друг другу, так как пластинка плоскопараллельна. Следовательно, ин-

терферирующие лучи 1' и 1 «пересекаются» только в бесконечности, поэтому говорят, что полосы равного наклона локализованы в бесконечности. Для их наблюдения используют собирающую линзу и экран (Э),

расположенный в фокальной плоскости линзы. Параллельные лучи 1' и 1 соберутся в фокусе F линзы (на рис. 250 ее оптическая ось параллельна лучам 1' и 1), в эту же точку придут и другие лучи (на рис. 250 – луч 2),

параллельные лучу 1, в результате чего увеличивается общая интенсивность. Лучи 3, наклоненные под другим углом, соберутся в другой точке Р фокальной плоскости линзы. Легко показать, что если оптическая ось линзы

Скачать файлы

Похожие документы